Vysielačom stabilizovaný obvod BJT Bias

Vyskúšajte Náš Nástroj Na Odstránenie Problémov





Konfigurácia, v ktorej je bipolárny spojovací tranzistor alebo BJT vystužený emitorovým rezistorom na zvýšenie jeho stability vzhľadom na meniace sa teploty okolia, sa pre BJT nazýva obvod stabilizovaný emitorom.

Už sme študovali, čo to je DC predpätie v tranzistoroch , Poďme teraz ďalej a naučme sa, ako je možné použiť emitorový rezistor na zlepšenie stability siete BJT DC Bias.



Aplikácia obvodu stabilizovaného predpätia vysielača

Zahrnutie emitorového odporu do jednosmerného predpätia BJT poskytuje vynikajúcu stabilitu, čo znamená, že jednosmerné predpäťové prúdy a napätia sú stále bližšie k miestu, kde ich obvod zafixoval, berúc do úvahy vonkajšie parametre, ako sú kolísanie teploty a tranzistor beta (zisk),

Na nasledujúcom obrázku je znázornená tranzistorová sieť jednosmerného predpätia s emitorovým rezistorom na vynútenie predpätia stabilizovaného emitorom na existujúcu konfiguráciu pevného predpätia BJT.



Obvod predpätia BJT s odporom vysielača

Obrázok 4.17 Obvod predpätia BJT s odporom vysielača

V našich diskusiách začneme našu analýzu návrhu najskôr skontrolovaním slučky okolo oblasti základne-vysielača obvodu a potom výsledky použijeme na ďalšie skúmanie slučky okolo strany kolektora-vysielača obvodu.

Slučka vysielača základne

slučka základného vysielača

Vyššie uvedenú slučku základne-vysielača môžeme prekresliť spôsobom znázorneným nižšie na obrázku 4.18, a ak použijeme Kirchhoffov zákon o napätí na tejto slučke v smere hodinových ručičiek nám pomáha získať nasledujúcu rovnicu:

+ Vcc = IBRB - VBE - IERE = 0 ------- (4,15)

Z našich predchádzajúcich diskusií vieme, že: IE = (β + 1) B ------- (4,16)

Nahradením hodnoty IE v rovnici (4.15) získate tento výsledok:

Vcc = IBRB - VBE - (β + 1) IBRE = 0

Ich zaradením do príslušných skupín získate toto:

Ak si spomínate z našich predchádzajúcich kapitol, rovnica pevného skreslenia bola odvodená v nasledujúcom tvare:

Ak porovnáme túto rovnicu s pevným skreslením s rovnicou (4.17), zistíme, že jediný rozdiel medzi dvoma rovnicami pre súčasný IB je výraz (β + 1) RE.

Keď sa na nakreslenie sériovej konfigurácie použije rovnica 4.17, sme schopní extrahovať zaujímavý výsledok, ktorý je v skutočnosti podobný rovnici 4.17.

Vezmime si príklad nasledujúcej siete na obrázku 4.19:

Ak vyriešime systém pre súčasný IB, výsledkom bude rovnaká rovnica získaná v Rov. 4.17. Všimnite si, že okrem napätia od základne k emitoru VBE bol rezistor RE viditeľný znova sa objavujúci na vstupe základného obvodu o úroveň (β + 1).

To znamená, že emitorový odpor, ktorý je súčasťou slučky kolektor-emitor, sa zobrazuje ako (β + 1) RE v slučke báza-vysielač.

Za predpokladu, že β môže byť pre väčšinu BJT väčšinou nad 50, odpor v emitori tranzistorov môže byť v základnom obvode podstatne väčší. Preto sme schopní odvodiť nasledujúcu všeobecnú rovnicu pre obrázok 4.20:

Ri = (β + 1) RE ------ (4,18)

Túto rovnicu nájdete celkom šikovnú pri riešení mnohých budúcich sietí. Táto rovnica v skutočnosti uľahčuje ľahšie si zapamätať rovnicu 4.17.

Podľa Ohmovho zákona vieme, že prúd v sieti je napätie delené odporom obvodu.
Napätie pre návrh základne-vysielača je = Vcc - VBE

Odpor uvedený v 4.17 je RB + RE , čo sa prejaví ako (β + 1), a výsledkom je to, čo máme v rovnici 4.17.

Slučka kolektor – vysielač

Slučka kolektor – vysielač

Na obrázku vyššie je znázornená slučka kolektor-vysielač, ktorá sa uplatňuje Kirchhoffov zákon do naznačenej slučky v smere hodinových ručičiek, dostaneme nasledujúcu rovnicu:

+ VČERA + TY SI + ICRC - VCC = 0

uplatnenie Kirchhoffa

Riešenie praktického príkladu predpätého obvodu stabilizovaného emitorom, ako je uvedené nižšie:



V prípade siete predpätia emitorov, ako je uvedené na obrázku 4.22 vyššie, vyhodnoťte nasledovné:

  1. IB
  2. IC
  3. TY SI
  4. U
  5. A
  6. ATĎ
  7. VBC

Stanovenie úrovne sýtosti

Stanovenie saturačného prúdu v obvode BJT stabilizovanom emitorom

Maximálny kolektorový prúd, ktorý sa stane kolektorom úroveň nasýtenia pre skreslenie emitorovej siete bolo možné vypočítať použitím identickej stratégie, ktorá bola použitá pre našu predchádzajúcu verziu obvod s pevným predpätím .

Môže byť implementovaný vytvorením skratu cez vývody kolektora a emitora BJT, ako je uvedené vo vyššie uvedenom diagrame 4.23, a potom môžeme vyhodnotiť výsledný prúd kolektora pomocou nasledujúceho vzorca:

Príklad problému na riešenie saturačného prúdu v obvode BJT stabilizovanom emitorom:

riešenie saturačného prúdu v obvode BJT stabilizovanom emitorom


Analýza čiary zaťaženia

Zaťažovacia analýza obvodu BJT so záporným emitorom je dosť podobná našej skôr diskutovanej konfigurácii s pevným zaujatím.

Jediným rozdielom, ktorý predstavuje hladinu IB [odvodenú z nášho rovnice (4.17)], definuje hladinu IB na charakteristikách, ako je znázornené na nasledujúcom obrázku 4.24 (označené ako IBQ).

záťažová analýza obvodu BJT so zameraním na emitor


Predchádzajúci: Analýza zaťaženia v obvodoch BJT Ďalej: Predpätie deliča napätia v obvodoch BJT - väčšia stabilita bez beta faktora